En 1851, George Gabriel Stokes a déterminé la force de traînée exercée sur une petite sphère progressant lentement dans un fluide visqueux. Ce résultat reste aujourd’hui à la base de l’analyse des sédiments, de la viscosimétrie et de la mesure de la taille des particules. Ce calculateur applique F = 6πµrv pour déterminer directement la traînée, ou réarrange l’équilibre entre gravité, poussée d’Archimède et traînée afin de calculer la vitesse à laquelle une particule se dépose — ou remonte — dans un fluide.

Fonctionnement du calculateur de la loi de Stokes

La force de traînée de Stokes, F = 6πµrv, s’obtient en résolvant les équations d’écoulement d’un fluide pour une sphère se déplaçant assez lentement pour que l’inertie soit négligeable devant le frottement visqueux : c’est le régime dit d’écoulement rampant. La formule de vitesse de sédimentation étend ce raisonnement en égalant la traînée à la force nette dirigée vers le bas, soit la gravité moins la poussée d’Archimède, qui dépend de la différence de masse volumique entre la particule et le fluide. Elle détermine ensuite la vitesse à laquelle ces forces s’équilibrent. Comme l’équilibre peut s’établir dans les deux sens, une particule moins dense que le fluide environnant remonte au lieu de sédimenter ; le calculateur l’indique explicitement plutôt que de traiter le résultat comme une erreur.

Entrées et signification

Le rayon (m) est celui de la sphère, et non son diamètre : la loi de Stokes est établie spécifiquement pour les sphères, et les particules de forme irrégulière nécessitent un facteur de correction que ce calculateur n’applique pas. La viscosité dynamique µ (Pa·s) est une propriété du fluide ; elle vaut environ 0.001 Pa·s pour l’eau et 1.49 Pa·s pour la glycérine. Les masses volumiques de la particule et du fluide (kg/m³) n’interviennent que dans le calcul de la vitesse de sédimentation : c’est leur différence, et non leurs valeurs absolues, qui détermine le résultat. Dans l’onglet « Force de traînée », la vitesse (m/s) est la vitesse relative entre la sphère et le fluide, quelle que soit l’origine de ce mouvement.

Limites et cas particuliers

La loi de Stokes n’est précise qu’à faible nombre de Reynolds, dans le régime d’écoulement rampant (environ Re ≪ 1), avec Re = ρf·v·(2r)/µ et le diamètre de la sphère comme longueur caractéristique. Au-dessus d’environ Re = 1, l’écoulement commence à se détacher à l’arrière de la sphère et la traînée réelle dépasse la prévision de Stokes ; l’onglet « Vitesse de sédimentation » le signale par un contrôle du nombre de Reynolds. La formule suppose également un fluide newtonien, immobile et de volume infini ; elle ne prend en compte ni la proximité des parois d’un récipient (effet de paroi), ni les interactions entre particules dans les suspensions concentrées, ni les formes non sphériques, ni les fluides compressibles ou non newtoniens. Pour les particules plus grosses ou tombant rapidement, utilisez plutôt une corrélation complète du coefficient de traînée.